Вириал для множества
точечных частиц в механике определяется как скалярная функция:
![{\displaystyle \sum _{k=1}^{N}\mathbf {F} _{k}\cdot \mathbf {r} _{k},}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/625c6236c80e915554a3d6b13834bf6084488e63)
где
и
— пространственные векторы
координат
и сил для
![{\displaystyle k}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/c3c9a2c7b599b37105512c5d570edc034056dd40)
-й частицы.
Выражение «вириал» происходит от латинских слов «vis», «viris» — «сила» или «энергия». Оно было введено
.
Теорема о вириале
Для стабильной системы, связанной потенциальными силами, справедлива теорема о вириале[1]:
![{\displaystyle 2\langle T\rangle =-\sum _{k=1}^{N}\langle \mathbf {F} _{k}\cdot \mathbf {r} _{k}\rangle ,}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/165b733ebb3d6e9bc7f1f94dd58aebb2700f4d93)
где
представляет среднюю полную кинетическую энергию и
— сила, действующая на
-ю частицу.
В частном случае, когда соответствующая силе потенциальная энергия взаимодействия
пропорциональна
-й степени расстояния между частицами
, вириальная теорема принимает простую форму
![{\displaystyle 2\langle T\rangle =n\langle U\rangle .}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/858c417667ad1f8d61d794a11008c8e32c5c6e45)
Другими словами, удвоенная средняя полная кинетическая энергия
равна
-кратной средней полной потенциальной энергии
.
Значение теоремы о вириале состоит в том, что она позволяет вычислить среднюю полную кинетическую энергию даже для очень сложных систем, недоступных для точного решения, которые рассматривает, например,
.
Производная по времени и усреднение
С вириалом тесно связана другая скалярная функция:
![{\displaystyle G=\sum _{k=1}^{N}\mathbf {p} _{k}\cdot \mathbf {r} _{k},}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/6090f7abef1140616db79fb29e4453f2a7b8d22e)
где
есть импульс
-й частицы.
Производную по времени от функции
можно записать так:
![{\displaystyle =\sum _{k=1}^{N}\mathbf {F} _{k}\cdot \mathbf {r} _{k}+\sum _{k=1}^{N}m_{k}{\frac {d\mathbf {r} _{k}}{dt}}\cdot {\frac {d\mathbf {r} _{k}}{dt}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/54d7d97ce5d735a9acbca2c934a855273aa3ae04)
или в более простой форме
![{\displaystyle {\frac {dG}{dt}}=2T+\sum _{k=1}^{N}\mathbf {F} _{k}\cdot \mathbf {r} _{k}.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/2d4c6d6bdf4a4d2645d793dc874aaac3d74351af)
Здесь
масса
-й частицы,
— полная сила, действующая на частицу, а
— полная кинетическая энергия системы
![{\displaystyle T={\frac {1}{2}}\sum _{k=1}^{N}m_{k}v_{k}^{2}={\frac {1}{2}}\sum _{k=1}^{N}m_{k}{\frac {d\mathbf {r} _{k}}{dt}}\cdot {\frac {d\mathbf {r} _{k}}{dt}}.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/8df05d49ea38d5d0d6b109a02849a18d885a568a)
Усреднение этой производной за время
определяется следующим образом:
![{\displaystyle \left\langle {\frac {dG}{dt}}\right\rangle _{\tau }={\frac {1}{\tau }}\int \limits _{0}^{\tau }{\frac {dG}{dt}}\,dt={\frac {1}{\tau }}\int \limits _{0}^{\tau }dG={\frac {G(\tau )-G(0)}{\tau }},}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/7d927e4ec4d6261feae8f1bc12519e3f33caaf84)
откуда мы получим точное решение
![{\displaystyle \left\langle {\frac {dG}{dt}}\right\rangle _{\tau }=2\langle T\rangle _{\tau }+\sum _{k=1}^{N}\langle \mathbf {F} _{k}\cdot \mathbf {r} _{k}\rangle _{\tau }.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/fab697382522c95f33bc768a161acb9f15a10d4e)
Вириальная теорема
Вириальная теорема утверждает:
Если
, то
![{\displaystyle 2\langle T\rangle _{\tau }=-\sum _{k=1}^{N}\langle \mathbf {F} _{k}\cdot \mathbf {r} _{k}\rangle _{\tau }.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/2cb651201eab3020d50ee7433a1a4668fde93e06)
Имеется несколько причин того, почему усреднение производной по времени исчезает, то есть
. Одна часто цитируемая причина апеллирует к связанным системам, то есть системам, которые остаются ограниченными в пространстве. В этом случае функция
обычно ограничена двумя пределами,
и
, и среднее стремится к нулю в пределе очень долгих времен
:
![{\displaystyle \lim _{\tau \to \infty }\left|\left\langle {\frac {dG^{\mathrm {bound} }}{dt}}\right\rangle _{\tau }\right|=\lim _{\tau \to \infty }\left|{\frac {G(\tau )-G(0)}{\tau }}\right|\leqslant \lim _{\tau \to \infty }{\frac {G_{\max }-G_{\min }}{\tau }}=0.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/8be7d8bcd034163465015e2f224ef6ff568500ff)
Данный вывод справедлив лишь для тех систем, в которых функция
зависит только от времени и не зависит существенно от координат. Если среднее значение производной по времени
, вириальная теорема имеет ту же степень приближения.
Соотношение с потенциальной энергией
Полная сила
, действующая на частицу
, есть сумма всех сил действующих со стороны других частиц
в системе
![{\displaystyle \mathbf {F} _{k}=\sum _{j=1}^{N}\mathbf {F} _{jk},}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/047b1c8babae9f0f6a074e2e06ad214706ba2ccd)
где
— сила, действующая на частицу
со стороны частицы
. Отсюда, слагаемое в производной по времени от функции
, содержащее силу, можно переписать в виде:
![{\displaystyle \sum _{k=1}^{N}\mathbf {F} _{k}\cdot \mathbf {r} _{k}=\sum _{k=1}^{N}\sum _{j=1}^{N}\mathbf {F} _{jk}\cdot \mathbf {r} _{k}.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/e407523424d60d5f567db12a0163a40a631429c0)
Поскольку отсутствует самодействие (то есть
, где
), мы получим:
[2]
где мы предположим, что выполняется третий закон Ньютона, то есть
(равны по модулю и противоположны по направлению).
Часто случается, что силы могут быть получены из потенциальной энергии
, которая является функцией только расстояния
между точечными частицами
и
. Поскольку сила — это градиент потенциальной энергии с обратным знаком, мы имеем в этом случае
![{\displaystyle \mathbf {F} _{jk}=-\nabla _{\mathbf {r} _{k}}V=-{\frac {dV}{dr}}{\frac {\mathbf {r} _{k}-\mathbf {r} _{j}}{r_{jk}}},}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/7ac36e9ef517b364cd65c5d805e6ecf4190894b3)
который равен по модулю и противоположен по направлению вектору
— силе, которая действует со стороны частицы
на частицу
, как можно показать простыми вычислениями. Отсюда силовое слагаемое в производной от функции
по времени равно
![{\displaystyle \sum _{k=1}^{N}\mathbf {F} _{k}\cdot \mathbf {r} _{k}=\sum _{k=1}^{N}\sum _{j<k}\mathbf {F} _{jk}\cdot (\mathbf {r} _{k}-\mathbf {r} _{j})=-\sum _{k=1}^{N}\sum _{j<k}{\frac {dV}{dr}}{\frac {(\mathbf {r} _{k}-\mathbf {r} _{j})^{2}}{r_{jk}}}=-\sum _{k=1}^{N}\sum _{j<k}{\frac {dV}{dr}}r_{jk}.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/0f2404b49cd14d6090bb24f5ee98bf18c8d3b585)
Применение к силам, зависящим от расстояния степенным образом
Часто оказывается, что потенциальная энергия
имеет вид степенной функции
![{\displaystyle V(r_{jk})=\alpha r_{jk}^{n},}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/8312973ec44a0192254f9d068c79f62420401a46)
где коэффициент
и показатель
— константы. В таком случае, силовое слагаемое в производной от функции
по времени задаётся следующими уравнениями
![{\displaystyle -\sum _{k=1}^{N}\mathbf {F} _{k}\cdot \mathbf {r} _{k}=\sum _{k=1}^{N}\sum _{j<k}{\frac {dV}{dr}}r_{jk}=\sum _{k=1}^{N}\sum _{j<k}nV(r_{jk})=nU,}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/e6ac00dddbc4cbf1fac12906c2a8bb2f4615abcb)
где
— полная потенциальная энергия системы:
![{\displaystyle U=\sum _{k=1}^{N}\sum _{j<k}V(r_{jk}).}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/c63ded595ea5b8ce12af5d0c246cd3b5385c35cf)
В тех случаях, когда среднее от производной по времени
, выполняется уравнение
![{\displaystyle \langle T\rangle _{\tau }=-{\frac {1}{2}}\sum _{k=1}^{N}\langle \mathbf {F} _{k}\cdot \mathbf {r} _{k}\rangle _{\tau }={\frac {n}{2}}\langle U\rangle _{\tau }.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/a85c6ae4f796d4b8ec6d937f8ad83f0d3065fc68)
Обычно приводимый пример —
гравитационное притяжение
, для которого
![{\displaystyle n=-1}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/29e4adfef8131b59aa818f2877c061297f01272c)
. В том случае, средняя кинетическая энергия — половина средней отрицательной потенциальной энергии
![{\displaystyle \langle T\rangle _{\tau }=-{\frac {1}{2}}\langle U\rangle _{\tau }.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/6198c7c8c5c26811fad9ebc168141eb5869b6688)
Этот результат является замечательно полезным для сложных гравитационных систем, типа солнечная система или галактика, и выполняется ещё для электростатической системы, для которой
также.
Хотя это выражение получено для классической механики, вириальная теорема верна и для квантовой механики.
Учёт электромагнитных полей
Вириальную теорему можно обобщить на случай электрических и магнитных полей. Результат:[3]
![{\displaystyle {\frac {1}{2}}{\frac {d^{2}}{dt^{2}}}I+\int \limits _{V}x_{k}{\frac {\partial P_{k}}{\partial t}}\,d^{3}r=2(T+U)+W^{E}+W^{M}-\int x_{k}(p_{ik}+T_{ik})\,dS_{i},}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/c3f4226edbbef31a6a88e37c8cddb03c822f0b1b)
где
— момент инерции,
—
вектор Пойнтинга
,
![{\displaystyle T}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/ec7200acd984a1d3a3d7dc455e262fbe54f7f6e0)
—
кинетическая энергия «жидкости»,
![{\displaystyle U}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/458a728f53b9a0274f059cd695e067c430956025)
— случайная тепловая энергия частиц,
![{\displaystyle W^{E}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/02e7f37cbb41138867c73b3ed210609aa1105998)
и
![{\displaystyle W^{M}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/0f116a7920b08880031a7d05fd09dccb524c4851)
— энергия электрического и магнитного поля в рассматриваемом объёме системы,
![{\displaystyle p_{ik}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/c51b9deb2a2272d50cc2f1eb0519947e295607d9)
— тензор давления жидкости, выраженный в локальной движущейся системе координат, сопутствующей жидкости:
![{\displaystyle p_{ik}=\Sigma n^{\sigma }m^{\sigma }\langle v_{i}v_{k}\rangle ^{\sigma }-V_{i}V_{k}\Sigma m^{\sigma }n^{\sigma }}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/a1c20e7fc65732615f8bf31bf989207ea0118c76)
и
— тензор энергии-импульса электромагнитного поля:
![{\displaystyle T_{ik}=\left({\frac {\varepsilon _{0}E^{2}}{2}}+{\frac {B^{2}}{2\mu _{0}}}\right)\delta _{ik}-\left(\varepsilon _{0}E_{i}E_{k}+{\frac {B_{i}B_{k}}{\mu _{0}}}\right).}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/64b6a4d02417ec2f05a21105fbe7353e951db312)
Плазмоид — ограниченная конфигурация магнитных полей и плазмы. С помощью вириальной теоремы легко показать, что любая такая конфигурация расширяется, если не сдерживается внешними силами. В конечной конфигурации поверхностный интеграл исчезнет без оказывающих давление стен или магнитных катушек. Так как все другие слагаемые справа положительные, ускорение момента инерции также будет положительно. Легко оценить время расширения
. Если полная масса
ограничена в пределах радиуса
, то момент инерции — примерно
, и левая сторона в вириальной теореме —
. Слагаемые справа составляют в целом величину порядка
, где
— большее из плазменного давления или магнитного давления. Приравнивая эти два члена и учитывая, что
,
,
, где
есть масса иона,
— концентрация ионов,
— объём плазмоида,
— постоянная Больцмана,
— температура, для
находим:
![{\displaystyle \tau \sim R/c_{s},}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/1b9e24becf43028afa14568afbd2bc66e1bc0258)
где
является скоростью
волны Альфена
, если магнитное давление выше, чем плазменное давление). Таким образом, время жизни плазмоида, как ожидают, будет равняться по порядку величины акустическому (альфеновскому) времени прохождения.
Релятивистская однородная система
В случае, когда в физической системе учитывается поле давления, электромагнитное и гравитационное поля, а также поле ускорений частиц, теорема вириала в релятивистской форме записывается так:[4]
![{\displaystyle ~\langle W_{k}\rangle \approx -0{,}6\sum _{k=1}^{N}\langle \mathbf {F} _{k}\cdot \mathbf {r} _{k}\rangle ,}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/8404903b5cd7c02b6b150f43a1b360b1a2ab7ece)
причём величина
превышает кинетическую энергию частиц
на множитель, равный фактору Лоренца
частиц в центре системы. В обычных условиях можно считать, что
, и тогда видно, что в теореме вириала кинетическая энергия связана с потенциальной энергией не коэффициентом 0,5, а скорее коэффициентом, близким к 0,6. Отличие от классического случая возникает за счёт учёта поля давления и поля ускорений частиц внутри системы, при этом производная от скалярной функции
не равна нулю и должна рассматриваться как производная Лагранжа.
Анализ интегральной теоремы обобщённого вириала позволяет найти на основе теории поля формулу для среднеквадратичной скорости типичных частиц системы, не используя понятия температуры:[5]
![{\displaystyle v_{\mathrm {rms} }=c{\sqrt {1-{\frac {4\pi \eta \rho _{0}r^{2}}{c^{2}\gamma _{c}^{2}\sin ^{2}{\left({\frac {r}{c}}{\sqrt {4\pi \eta \rho _{0}}}\right)}}}}},}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/2f686b8e44f5c66e9d84fde18b60325c3788c488)
где
есть скорость света,
— постоянная поля ускорений,
— плотность массы частиц,
— текущий радиус.
В отличие от теоремы вириала для частиц, для электромагнитного поля теорема вириала записывается следующим образом: [6]
![{\displaystyle ~E_{kf}+2W_{f}=0,}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/e66ffa2070fc65cc961b1ca8e36f2ee709ab8c8b)
где энергия
рассматривается как кинетическая энергия поля, связанная с 4-током
, а величина
![{\displaystyle ~W_{f}={\frac {1}{4\mu _{0}}}\int {F_{\alpha \beta }F^{\alpha \beta }{\sqrt {-g}}dx^{1}dx^{2}dx^{3}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/2fc9b5cfda79860e4e92af788d2de498a9260ffa)
задаёт потенциальную энергию поля, находимую через компоненты электромагнитного тензора.
См. также
Примечания
Литература
- Goldstein H. Classical Mechanics. — 2nd. ed. — Addison-Wesley, 1980. — ISBN 0-201-02918-9.
![Перейти к шаблону «External links»](//upload.wikimedia.org/wikipedia/commons/thumb/c/c9/Wikipedia_interwiki_section_gear_icon.svg/14px-Wikipedia_interwiki_section_gear_icon.svg.png) Ссылки на внешние ресурсы |
---|
| |
---|