Ветвь красных гигантов
![](http://upload.wikimedia.org/wikipedia/commons/thumb/3/3b/NGC_288_HST.jpg/220px-NGC_288_HST.jpg)
Ветвь красных гигантов — стадия
Звёзды переходят на эту стадию после стадии субгигантов, и, в зависимости от массы, по-разному завершают этот этап эволюции. Они могут перейти на горизонтальную ветвь или красное сгущение, могут оказаться на голубой петле, либо могут сбросить оболочку и стать белыми карликами. В будущем Солнце также окажется на этой стадии.
Характеристики
![](http://upload.wikimedia.org/wikipedia/commons/thumb/7/74/Red_giant_structure-ru.png/220px-Red_giant_structure-ru.png)
Звёзды на стадии ветви красных гигантов имеют низкие температуры, и, следовательно, поздние
Эти звёзды имеют
Из расположенных рядом с Солнцем звёзд на ветви красных гигантов находится, например, Гакрукс[7].
Переменность
Звёзды на ветви красных гигантов, особенно наиболее яркие из них, нередко проявляют переменность[8].
Среди них часто встречаются долгопериодические переменные — разнородный класс пульсирующих переменных. К нему главным образом относятся звёзды ветви красных гигантов и асимптотической ветви гигантов. В них выделяют четыре группы, но все звёзды, проявляющие такую переменность, подчиняются соотношению между периодом пульсаций и средней светимостью вида . Здесь — абсолютная звёздная величина, — период, а и — коэффициенты, которые для разных групп таких звёзд отличаются, и могут отличаться и внутри этих групп[9][10].
Эволюция
Переход на ветвь красных гигантов
При росте энерговыделения светимость звезды должна возрастать, следовательно, должна увеличиваться либо температура фотосферы, либо её радиус. Механизм превращения звезды в красный гигант точно неизвестен, однако для него есть необходимые условия: заметное различие химического состава в ядре и в оболочках, а также рост оптической толщины фотосферы при росте температуры. Фотосфера звезды должна располагаться в области, где оптическая толщина невелика, и, если этот показатель растёт вместе с температурой, то фотосфера перемещается в области более низкой температуры[11].
На ветвь красных гигантов попадают звёзды, согласно теоретическим моделям, с начальными массами не менее 0,2
Солнце попадёт на ветвь красных гигантов через 7,1 миллиарда лет. В начале этой стадии оно будет иметь радиус в 2,3 R⊙, светимость 2,7 L⊙ и температуру поверхности около 4900 K[14].
Эволюция на ветви красных гигантов
![](http://upload.wikimedia.org/wikipedia/commons/thumb/c/c0/Evolutionary_track_0.8_M_sun.png/220px-Evolutionary_track_0.8_M_sun.png)
Пока звезда находится на ветви красных гигантов, её радиус и светимость увеличиваются, а температура лишь немного уменьшается. Этот процесс идёт одновременно со сжатием ядра из-за того, что в звезде должен выполняться и
Масса гелиевого ядра возрастает, так как гелий постоянно образуется в слоевом источнике. Слоевой источник, в свою очередь, движется ко внешним слоям звезды и уменьшается: например, для звёзд небольшой массы в начале ветви красных гигантов в нём заключено 10−3 M⊙, а в конце — 10−4 M⊙[3][6]. Пребывание звезды на ветви красных гигантов сопровождается значительной потерей массы, особенно когда светимость велика: для звезды с массой порядка солнечной её темп может доходить до 10−7 M⊙ в год, в то время как на данный момент Солнце теряет лишь 10−17 M⊙ в год[4].
Конвективная зона у звёзд на ветви красных гигантов со временем увеличивается и достигает всё большей глубины. В определённый момент она доходит до слоевого источника, где образуется гелий. Это приводит к выносу части гелия из недр звезды на поверхность, но через некоторое время конвективная зона начинает сужаться и вынос гелия во внешнюю оболочку прекращается. Это явление называется первым вычерпыванием, в результате него меняется содержание на поверхности и других элементов кроме гелия[6].
Кроме того, конвекция порождает резкий скачок содержания химических элементов в области максимальной глубины, до которой дошла конвективная зона. Когда слоевой источник проходит через область, где наблюдается этот скачок, звезда немного сжимается, а её светимость падает, после чего она снова начинает увеличиваться и становиться ярче. Это приводит к тому, что на диаграмме Герцшпрунга ― Рассела звезда трижды проходит практически один и тот же участок, в области которого задерживается на 20 % периода своего нахождения на ветви красных гигантов. Следовательно, звёзд на нём наблюдается больше, а в функции светимости звёзд ветви красных гигантов наблюдается пик. В англоязычной литературе этот пик имеет название red giant branch bump (букв. «бугорок красной ветви гигантов»)[6][17].
Для звёзд с вырожденным ядром на ветви красных гигантов масса ядра и светимость звезды тесно связаны: чем больше масса ядра, тем больше светимость. Небольшое влияние также оказывает металличность звезды, а параметры оболочки практически не влияют на светимость, поскольку оболочка очень разрежена и мало меняет давление в слоевом источнике. С другой стороны, при прочих равных, чем больше масса оболочки, тем меньше радиус звезды, а значит, больше эффективная температура. Таким образом, потеря звездой массы приводит к тому, что на диаграмме Герцшпрунга — Рассела звезда сдвигается вправо[6].
Сход с ветви красных гигантов
Звёзды средней массы
![](http://upload.wikimedia.org/wikipedia/commons/thumb/4/40/Evolutionary_track_5m-ru.svg/220px-Evolutionary_track_5m-ru.svg.png)
В течение этой стадии ядра звёзд, более массивных, чем 2,3 M⊙ остаются невырожденными, поэтому на ветви красных гигантов они постепенно сжимаются, так как их масса превышает предел Шёнберга — Чандрасекара, и нагреваются. В результате сжатия температура в ядрах массивных звёзд повышается до 108 K, чего достаточно для начала тройной гелиевой реакции. Ядро прекращает сжиматься, а сама звезда сходит с ветви красных гигантов и переходит на голубую петлю[3][6].
Звёзды небольшой массы
У менее массивных звёзд сжатие практически не происходит, так как давление вырожденного газа препятствует ему. Вырожденный газ хорошо отводит температуру, а энергия из него дополнительно уносится излучением нейтрино, что замедляет нагрев ядра и откладывает начало горения гелия. В конечном итоге, когда температура всё же становится достаточно высокой для начала горения гелия, оно начинается взрывообразно — за несколько минут или часов проходит так называемая гелиевая вспышка[4]. При ней выделяется очень большое количество энергии, в результате которого ядро нагревается и перестаёт быть вырожденным, после чего расширяется и снова охлаждается. Внешняя оболочка, напротив, сильно сжимается и увеличивает температуру. Этот процесс занимает около 104 лет, за это время на диаграмме Герцшпрунга — Рассела звезда быстро перемещается в область меньших светимостей и больших температур — она сходит с ветви красных гигантов и оказывается на горизонтальной ветви или красном сгущении[3][6][14][18].
У звёзд разной массы гелиевая вспышка происходит при практически одинаковой массе гелиевого ядра, равной 0,48—0,50 M⊙. С учётом связи её со светимостью, это приводит к тому, что звёзды с массами менее 1,8 M⊙ имеют практически одинаковые светимости непосредственно перед гелиевой вспышкой. Светимость звёзд на ней, в зависимости от металличности, составляет 2—3 тысячи L⊙. Это позволяет использовать вершину ветви красных гигантов как индикатор расстояния, в том числе и для других галактик[19][20].
На вершине ветви красных гигантов Солнце будет иметь светимость в 2350 L⊙, радиус в 166 R⊙ и температуру, равную 3100 K. Его масса будет составлять 0,72 M⊙, к этому моменту оно поглотит Меркурий[14].
Звёзды малой массы
Согласно некоторым моделям, существует диапазон масс, при котором звезда не полностью конвективна и переходит на ветвь красных гигантов, но оказывается недостаточно массивной, чтобы в ней произошла гелиевая вспышка. Такие звёзды, не доходя до вершины ветви красных гигантов, сбрасывают внешние оболочки и оставляют после себя гелиевый белый карлик[11][21].
История изучения
Термин «
Вместе с тем развивалась и теория
Примечания
- ↑ 1 2 Darling David. Red giant . Internet Encyclopedia of Science. Дата обращения: 19 февраля 2021. Архивировано 25 февраля 2017 года.
- ↑ Сурдин, 2015, с. 159.
- ↑ 1 2 3 4 5 6 Karttunen et al., 2007, pp. 249—250.
- ↑ CSIRO (17 ноября 2020). Дата обращения: 16 февраля 2021. Архивировано14 апреля 2021 года.
- doi:10.1086/342498.
- ↑ 1 2 3 4 5 6 7 8 9 Salaris, Cassisi, 2005, pp. 141—148.
- 22 ноября 2018 года.
- .
- ISSN 0001-5237. Архивировано9 ноября 2017 года.
- ISSN 0001-5237. Архивировано18 апреля 2019 года.
- ↑ 5 октября 2018 года.
- ↑ Сурдин, 2015, с. 158.
- ↑ Сурдин, 2015, с. 159; Karttunen et al., 2007, pp. 249—250; Salaris, Cassisi, 2005, pp. 141—148.
- ↑ 26 февраля 2008 года.
- California Institute of Technology. Дата обращения: 20 февраля 2021. Архивировано4 июля 2020 года.
- ↑ Кононович, Мороз, 2004, с. 399.
- 5 апреля 2019 года.
- ↑ Кононович, Мороз, 2004, с. 399—400.
- 6 июля 2014 года.
- ↑ Salaris, Cassisi, 2005, pp. 141—155.
- ISSN 0185-1101. Архивировано10 августа 2013 года.
- Encyclopedia Britannica. Дата обращения: 20 февраля 2021. Архивировано10 мая 2015 года.
- ISSN 0029-7704. Архивировано26 марта 2019 года.
- doi:10.1086/106674.
- 6 января 2016 года.
- doi:10.1086/146065.
- doi:10.1086/180237.
- ISSN 0004-6264.
- ↑ История астрономии . Институт истории естествознания и техники имени С. И. Вавилова РАН. Дата обращения: 20 февраля 2021. Архивировано 29 июня 2020 года.
- .
Литература
- Кононович Э. В., УРСС, 2004. — 544 с. — ISBN 5-354-00866-2.
- Karttunen H., Kroger P., Oja H., Poutanen M., Donner K. J. Fundamental Astronomy. — 5th Edition. — Berlin; Heidelberg; N. Y.: Springer, 2007. — 510 p. — ISBN 978-3-540-34143-7.
- Salaris M., Cassisi S. Evolution of Stars and Stellar Populations. — Cheichester: John Wiley & Sons, 2005. — 388 p. — ISBN 978-0-470-09219-X.
- Сурдин В. Г. Астрономия: век XXI. — 3-е изд. — Фрязино: Век 2, 2015. — 608 с. — ISBN 978-5-85099-193-7.
Эта статья входит в число хороших статей русскоязычного раздела Википедии. |