Мезон

Мезо́н (от

Первоначально мезоны были предсказаны как частицы, являющиеся переносчиками сильного взаимодействия и отвечающие за удержание протонов и нейтронов в атомных ядрах.

Все мезоны нестабильны. Благодаря наличию энергии связи масса мезона во много раз больше суммы масс составляющих его кварков.

В 1934 году японский физик Х. Юкава построил первую количественную теорию взаимодействия нуклонов, происходящего посредством обмена ещё не открытыми тогда частицами, которые сейчас известны как пионы (или пи-мезоны). Впоследствии Х. Юкава был награждён в 1949 году Нобелевской премией по физике — за предсказание существования мезонов на основе теоретической работы по ядерным силам^[2][3].

Первоначально

не является ни парой ${\displaystyle \mathrm {u{\bar {u}}} }$, ни парой ${\displaystyle \mathrm {d{\bar {d}}} }$ кварков, а представляет собой суперпозицию обоих: ${\displaystyle ({\mathrm {u{\bar {u}}} }-{\mathrm {d{\bar {d}}} })\,/\,{\sqrt {2}}}$

В зависимости от комбинации значений

Начиная с 2003 года в физических журналах появлялись сообщения об открытии частиц, рассматриваемых как «кандидаты» в тетракварки. Природа одной из них — мезонного резонанса Z(4430), впервые обнаруженного коллаборацией Belle в 2007 году^[7], была надёжно подтверждена в 2014 году в экспериментах коллаборации LHCb^[8]. Установлено, что этот резонанс имеет кварковый состав ${\displaystyle \mathrm {c} }$${\displaystyle \mathrm {\bar {c}} }$${\displaystyle \mathrm {d} }$${\displaystyle \mathrm {\bar {u}} }$ и относится к типу псевдовекторных мезонов^[9].

Имя мезона образуется так, чтобы оно определяло его основные свойства. Соответственно, по заданным свойствам мезона можно однозначно определить его наименование. Способы именования разделяются на две категории, в зависимости от того, имеет мезон «аромат» или нет.

Мезоны без аромата — это такие мезоны, все квантовые числа ароматов которых равны нулю. Это означает, что эти мезоны являются состояниями кваркония (пар кварк-антикварк одинакового аромата) или линейными комбинациями таких состояний.

Имя мезона определяется его суммарным

P = (−1)^L+1

C = (−1)^L+S

Также L и S складываются в

Возможные комбинации и соответствующие обозначения мезонов даны в таблице:

	JPC =	(0, 2…)− +	(1, 3…)+ −	(1,2…)− −	(0, 1…)+ +
Кварковый состав	2S+1LJ = *	1(S, D, …)J	1(P, F, …)J	3(S, D, …)J	3(P, F, …)J
${\displaystyle u{\bar {d}}{\mbox{, }}u{\bar {u}}-d{\bar {d}}{\mbox{, }}d{\bar {u}}}$ †	I = 1	π	b	ρ	a
${\displaystyle u{\bar {u}}+d{\bar {d}}{\mbox{, }}s{\bar {s}}}$ †	I = 0	η, η’	h, h’	φ, ω	f, f’
${\displaystyle c{\bar {c}}}$	I = 0	ηc	hc	ψ •	χc
${\displaystyle b{\bar {b}}}$	I = 0	ηb	hb	Υ **	χb

Примечания:

^* Некоторые комбинации запрещены: 0^{− −}, 0^{+ −}, 1^{− +}, 2^{+ −}, 3^{− +}…

^† Первый ряд образует изоспиновые триплеты: π⁻, π⁰, π⁺ и т. д.

^† Второй ряд содержит пары частиц: φ предполагается состоянием ${\displaystyle s{\bar {s}}}$, а ω — состоянием ${\displaystyle u{\bar {u}}+d{\bar {d}}.}$ В других случаях точный состав неизвестен, так что используется штрих для различения двух форм.

^• По историческим причинам, 1³S₁ форма ψ называется

J/ψ

.

^** Символом состояния боттониум является заглавный ипсилон Υ (в зависимости от браузера может отображаться как заглавная Y).

Нормальные спин-чётные последовательности формируются мезонами, у которых P = (−1)^J. В нормальной последовательности S = 1, так что PC = +1 (то есть P = C). Это соответствует некоторым триплетным состояниям (указаны в двух последних столбцах).

Поскольку некоторые из символов могут указывать на более чем одну частицу, есть дополнительные правила:

• В этой схеме частицы с J^P = 0⁻ известны как псевдоскаляры, а мезоны с J^P = 1⁻ называются векторами. Для остальных частиц число J добавляется в виде нижнего индекса: a₀, a₁, χ_c1 и т. д.
• Для большинства ψ, Υ и χ состояний обычно добавляют к обозначению спектроскопическую информацию: Υ(1S), Υ(2S). Первое число — это главное квантовое число, а буква является спектроскопическим обозначением L. Мультиплетность опускается, так как она следует из буквы, к тому же J при необходимости пишут в виде нижнего индекса: χ_b2(1P). Если спектроскопическая информация недоступна, то вместо неё используется масса: Υ(9460)
• Схема обозначений не различает между «чистыми» кварковыми состояниями и состояниями
  глюония
  . Поэтому глюониевые состояния используют такую же схему обозначений.
• Для экзотических мезонов с «запрещённым» набором квантовых чисел J^PC = 0^{− −}, 0^{+ −}, 1^{− +}, 2^{+ −}, 3^{− +}, … используют те же обозначения, что и для мезонов с идентичными числами PC, за исключением добавки нижнего индекса J. Мезоны с изоспином 0 и J^PC = 1^{− +} обозначаются как η₁. Когда квантовые числа частицы неизвестны, она обозначается как X с указанием массы в скобках.

Для мезонов с ароматом схема названий немного проще.

1. Имя дает мезону тяжелейший из двух кварков. Порядок от тяжёлого к легкому следующий: t > b > c > s > d > u. Однако у u- и d-кварков аромата нет, вследствие этого они не влияют на название. Кварк t никогда не встречается в адронах, но символ для мезонов, содержащих t, зарезервирован.

кварк	символ	кварк	символ
c	D	t	T
s	${\displaystyle {\bar {K}}}$	b	${\displaystyle {\bar {B}}}$

Следует отметить тот факт, что с s- и b-кварками используется символ античастицы. Это происходит из-за принятого соглашения о том, что заряд аромата и

изоспина

I₃ и заряд, а кварк d имеет отрицательные I₃ и заряд. В результате любой аромат заряженного мезона имеет тот же знак, что и его электрический заряд.

2. Если второй кварк тоже имеет аромат (любой, кроме u и d), то его наличие обозначается в виде нижнего индекса (s, c или b и, теоретически, t).

3. Если мезон принадлежит нормальной спин-чётной последовательности, то есть J^P = 0⁺, 1⁻, 2⁺, …, то добавляется верхний индекс «*».

4. Для мезонов, за исключением псевдоскаляров (0⁻) и векторов (1⁻), добавляется в виде нижнего индекса квантовое число полного углового момента J.

Подводя итог, получим:

Кварковый состав	Изоспин	JP = 0−, 1+, 2−…	JP = 0+, 1−, 2+…
${\displaystyle {\bar {s}}u,\ {\bar {s}}d}$	1/2	${\displaystyle K_{J}}$ †	${\displaystyle K_{J}^{*}}$
${\displaystyle c{\bar {u}},\ c{\bar {d}}}$	1/2	${\displaystyle D_{J}}$	${\displaystyle D_{J}^{*}}$
${\displaystyle c{\bar {s}}}$	0	${\displaystyle D_{sJ}}$	${\displaystyle D_{sJ}^{*}}$
${\displaystyle {\bar {b}}u,\ {\bar {b}}d}$	1/2	${\displaystyle B_{J}}$	${\displaystyle B_{J}^{*}}$
${\displaystyle {\bar {b}}s}$	0	${\displaystyle B_{sJ}}$	${\displaystyle B_{sJ}^{*}}$
${\displaystyle {\bar {b}}c}$	0	${\displaystyle B_{cJ}}$	${\displaystyle B_{cJ}^{*}}$

† J опущен для 0⁻ and 1⁻.

Иногда частицы могут смешиваться. Например, нейтральный каон ${\displaystyle K^{0}\,({\bar {s}}d)}$ и его античастица ${\displaystyle {\bar {K}}^{0}\,(s{\bar {d}})}$ в слабых взаимодействиях, как показали в 1955 году М. Гелл-Манн и А. Пайс, ведут себя как симметричная или антисимметричная комбинации, каждой из которых соответствует своя частица: короткоживущий нейтральный каон ${\displaystyle K_{S}^{0}={\begin{matrix}{{\sqrt {2}} \over 2}\end{matrix}}(K^{0}-{\bar {K}}^{0})}$ с PC = +1, обычно распадающийся на два пиона (π⁰π⁰ или π⁺π⁻), и долгоживущий нейтральный каон ${\displaystyle K_{L}^{0}={\begin{matrix}{{\sqrt {2}} \over 2}\end{matrix}}(K^{0}+{\bar {K}}^{0})}$ с PC = -1, обычно распадающийся либо на три пиона, либо на пион, электрон (или мюон) и нейтрино^[11].

Различные типы мезонов (не полностью)

Частица	Обозначение	Античастица	Состав	эВ/c ²	S	C	B	время жизни, с
Пион	π+	π−	${\displaystyle \mathrm {u{\bar {d}}} }$	139,6	0	0	0	2,60⋅10−8
	π0		${\displaystyle \mathrm {\frac {u{\bar {u}}-d{\bar {d}}}{\sqrt {2}}} }$	135,0	0	0	0	0,84⋅10−16
Каон	K+	K−	${\displaystyle \mathrm {u{\bar {s}}} }$	493,7	+1	0	0	1,24⋅10−8
	${\displaystyle \mathrm {K_{S}^{0}} }$	${\displaystyle \mathrm {K_{S}^{0}} }$	${\displaystyle \mathrm {\frac {d{\bar {s}}-s{\bar {d}}}{\sqrt {2}}} }$	497,7	+1	0	0	0,89⋅10−10
	${\displaystyle \mathrm {K_{L}^{0}} }$	${\displaystyle \mathrm {K_{L}^{0}} }$	${\displaystyle \mathrm {\frac {d{\bar {s}}+s{\bar {d}}}{\sqrt {2}}} }$	497,7	+1	0	0	5,2⋅10−8
Эта	η0		${\displaystyle \mathrm {\frac {u{\bar {u}}+d{\bar {d}}-2s{\bar {s}}}{\sqrt {6}}} }$	547,8	0	0	0	0,5⋅10−18
Ро	ρ+	ρ−	${\displaystyle \mathrm {u{\bar {d}}} }$	776	0	0	0	0,4⋅10−23
Фи	φ		${\displaystyle \mathrm {s{\bar {s}}} }$	1019	0	0	0	16⋅10−23
D	D+	D−	${\displaystyle \mathrm {c{\bar {d}}} }$	1869	0	+1	0	10,6⋅10−13
	D0	${\displaystyle \mathrm {{\bar {D}}^{0}} }$	${\displaystyle \mathrm {c{\bar {u}}} }$	1865	0	+1	0	4,1⋅10−13
	${\displaystyle \mathrm {D_{S}^{+}} }$	${\displaystyle \mathrm {D_{S}^{-}} }$	${\displaystyle \mathrm {c{\bar {s}}} }$	1968	+1	+1	0	4,9⋅10−13
J/ψ	J/ψ		${\displaystyle \mathrm {c{\bar {c}}} }$	3096,9	0	0	0	7,2⋅10−21
B	B−	B+	${\displaystyle \mathrm {b{\bar {u}}} }$	5279	0	0	−1	1,7⋅10−12
	B0	${\displaystyle \mathrm {{\bar {B}}^{0}} }$	${\displaystyle \mathrm {d{\bar {b}}} }$	5279	0	0	−1	1,5⋅10−12
Ипсилон	Υ		${\displaystyle \mathrm {b{\bar {b}}} }$	9460	0	0	0	1,3⋅10−20

• Элементарные частицы
• Кварковая модель

• Бояркин О. М. . Введение в физику элементарных частиц. 2-е изд. — М.: КомКнига, 2006. — 264 с. — ISBN 978-5-484-00375-4.
• Jean Letessier, Johann Rafelski, T. Ericson, P. Y. Landshoff. Hadrons and Quark-Gluon Plasma. —
  Cambridge University Press, 2002. — 415 p. — ISBN 9780511037276
  .

Ссылки

	В Викисловаре есть статья «мезон»

• Таблица мезонов и их свойств
• Информация о частицах от Группы по свойствам частиц http://pdg.lbl.gov
• hep-ph/0211411: Лёгкие скалярные мезоны согласно кварковой модели.
• Номенклатура адронов.